2015-04-17 21:36:30 #
Сила тока — физическая величина I, равная отношению количества заряда \Delta Q, прошедшего через некоторую поверхность за время \Delta t, к величине этого промежутка времени[1]:
I=\frac{\Delta Q}{\Delta t}.
В качестве рассматриваемой поверхности часто используется поперечное сечение проводника.
Сила тока в Международной системе единиц (СИ) измеряется в амперах (русское обозначение: А; международное: A), ампер является одной из семи основных единиц СИ. 1 А = 1 Кл/с.
По закону Ома сила тока I для участка цепи прямо пропорциональна приложенному напряжению U к участку цепи и обратно пропорциональна сопротивлению R проводника этого участка цепи:
I = \frac{U}{R}.
Носителями заряда, движение которых, приводит к возникновению тока, являются заряженные частицы, в роли которых обычно выступают электроны, ионы или дырки. Сила тока зависит от заряда q этих частиц, их концентрации n, средней скорости упорядоченного движения частиц \vec {v_{cp}}, а также площади S и формы поверхности, через которую течёт ток.
Если n и \vec {v_{cp}} постоянны по объёму проводника, а интересующая поверхность плоская, то выражение для силы тока можно представить в виде
I = qnv_{cp} \cos \alpha S,
где \alpha — угол между скоростью частиц и вектором нормали к поверхности.
В более общем случае, когда сформулированные выше ограничения не выполняются, аналогичное выражение можно записать только для силы тока dI, протекающего через малый элемент поверхности площадью dS:
dI = qnv_{cp} \cos \alpha dS.
Тогда выражение для силы тока, протекающего через всю поверхность, записывается в виде интеграла по поверхности
I = \int \limits_S q n v_{cp} \cos \alpha dS.
В металлах заряд переносят электроны, соответственно в этом случае выражение для силы тока имеет вид
I = \int \limits_S e n v_{cp} \cos \alpha dS.
где e — элементарный электрический заряд.
Вектор q n \vec {v_{cp}} называют плотностью электрического тока. Как следует из сказанного выше, его величина равна силе тока, протекающей через малый элемент поверхности единичной площади, расположенный перпендикулярно скорости \vec {v_{cp}} , а направление совпадает с направлением упорядоченного движения заряженных частиц[2].
Для измерения силы тока используют специальный прибор — амперметр (для приборов, предназначенных для измерения малых токов, также используются названия миллиамперметр, микроамперметр, гальванометр). Его включают в разрыв цепи в том месте, где нужно измерить силу тока. Основные методы измерения силы тока: магнитоэлектрический, электромагнитный и косвенный (путём измерения вольтметром напряжения на известном сопротивлении).
В случае переменного тока различают мгновенную силу тока, амплитудную (пиковую) силу тока и эффективную силу тока (равную силе постоянного тока, который выделяет такую же мощность).
I=\frac{\Delta Q}{\Delta t}.
В качестве рассматриваемой поверхности часто используется поперечное сечение проводника.
Сила тока в Международной системе единиц (СИ) измеряется в амперах (русское обозначение: А; международное: A), ампер является одной из семи основных единиц СИ. 1 А = 1 Кл/с.
По закону Ома сила тока I для участка цепи прямо пропорциональна приложенному напряжению U к участку цепи и обратно пропорциональна сопротивлению R проводника этого участка цепи:
I = \frac{U}{R}.
Носителями заряда, движение которых, приводит к возникновению тока, являются заряженные частицы, в роли которых обычно выступают электроны, ионы или дырки. Сила тока зависит от заряда q этих частиц, их концентрации n, средней скорости упорядоченного движения частиц \vec {v_{cp}}, а также площади S и формы поверхности, через которую течёт ток.
Если n и \vec {v_{cp}} постоянны по объёму проводника, а интересующая поверхность плоская, то выражение для силы тока можно представить в виде
I = qnv_{cp} \cos \alpha S,
где \alpha — угол между скоростью частиц и вектором нормали к поверхности.
В более общем случае, когда сформулированные выше ограничения не выполняются, аналогичное выражение можно записать только для силы тока dI, протекающего через малый элемент поверхности площадью dS:
dI = qnv_{cp} \cos \alpha dS.
Тогда выражение для силы тока, протекающего через всю поверхность, записывается в виде интеграла по поверхности
I = \int \limits_S q n v_{cp} \cos \alpha dS.
В металлах заряд переносят электроны, соответственно в этом случае выражение для силы тока имеет вид
I = \int \limits_S e n v_{cp} \cos \alpha dS.
где e — элементарный электрический заряд.
Вектор q n \vec {v_{cp}} называют плотностью электрического тока. Как следует из сказанного выше, его величина равна силе тока, протекающей через малый элемент поверхности единичной площади, расположенный перпендикулярно скорости \vec {v_{cp}} , а направление совпадает с направлением упорядоченного движения заряженных частиц[2].
Для измерения силы тока используют специальный прибор — амперметр (для приборов, предназначенных для измерения малых токов, также используются названия миллиамперметр, микроамперметр, гальванометр). Его включают в разрыв цепи в том месте, где нужно измерить силу тока. Основные методы измерения силы тока: магнитоэлектрический, электромагнитный и косвенный (путём измерения вольтметром напряжения на известном сопротивлении).
В случае переменного тока различают мгновенную силу тока, амплитудную (пиковую) силу тока и эффективную силу тока (равную силе постоянного тока, который выделяет такую же мощность).
2015-04-17 21:37:33 #
Электри́ческое сопротивле́ние — физическая величина, характеризующая свойства проводника препятствовать прохождению электрического тока и равная отношению напряжения на концах проводника к силе тока, протекающего по нему[1].
Сопротивление для цепей переменного тока и для переменных электромагнитных полей описывается понятиями импеданса и волнового сопротивления. Сопротивлением (резистором) также называют радиодеталь, предназначенную для введения в электрические цепи активного сопротивления.
Сопротивление (часто обозначается буквой R или r) считается, в определённых пределах, постоянной величиной для данного проводника; её можно рассчитать как
R = \frac{U}{I},
где
R — сопротивление, Ом;
U — разность электрических потенциалов (напряжение) на концах проводника, В;
I — сила тока, протекающего между концами проводника под действием разности потенциалов, А.
Единицы и размерности
Размерность электрического сопротивления в Международной системе величин: dim R = L2MT −3I −2. В Международной системе единиц (СИ), основанной на Международной системе величин, единицей сопротивления является ом (русское обозначение: Ом; международное: Ω). В системе СГС как таковой единица сопротивления не имеет специального названия, однако в её расширениях (СГСЭ, СГСМ и гауссова система единиц) используются[2]:
статом (в СГСЭ и гауссовой системе, 1 statΩ = (109 c−2) с/см = 898 755 178 736,818 Ом (точно) ≈ 8,98755·1011 Ом, равен сопротивлению проводника, через который под напряжением 1 статвольт течёт ток 1 статампер);
абом (в СГСМ, 1 abΩ = 1·10−9 Ом = 1 наноом, равен сопротивлению проводника, через который под напряжением 1 абвольт течёт ток 1 абампер).
Размерность сопротивления в СГСЭ и гауссовой системе равна TL−1 (то есть совпадает с размерностью обратной скорости, с/см), в СГСМ — LT−1 (то есть совпадает с размерностью скорости, см/с)[3].
Обратной величиной по отношению к сопротивлению является электропроводность, единицей измерения которой в системе СИ служит сименс (1 См = 1 Ом−1), в системе СГСЭ (и гауссовой) статсименс и в СГСМ — абсименс[4].
Физика явления
Высокая электропроводность металлов связана с тем, что в них имеется большое количество носителей тока — электронов проводимости, образующихся из валентных электронов атомов металла, которые не принадлежат определённому атому. Электрический ток в металле возникает под действием внешнего электрического поля, которое вызывает упорядоченное движение электронов. Движущиеся под действием поля электроны рассеиваются на неоднородностях ионной решётки (на примесях, дефектах решётки, а также нарушениях периодической структуры, связанной с тепловыми колебаниями ионов). При этом электроны теряют импульс, а энергия их движения преобразуются во внутреннюю энергию кристаллической решётки, что и приводит к нагреванию проводника при прохождении по нему электрического тока.
В других средах (полупроводниках, диэлектриках, электролитах, неполярных жидкостях, газах и т. д.) в зависимости от природы носителей заряда физическая причина сопротивления может быть иной. Линейная зависимость, выраженная законом Ома, соблюдается не во всех случаях.
Сопротивление проводника при прочих равных условиях зависит от его геометрии и от удельного электрического сопротивления материала, из которого он состоит.
Сопротивление однородного проводника постоянного сечения зависит от свойств вещества проводника, его длины, сечения и вычисляется по формуле:
R=\frac{\rho \cdot l}{S},
где ρ — удельное сопротивление вещества проводника, Ом·м, l — длина проводника, м, а S — площадь сечения, м².
Сопротивление однородного проводника также зависит от температуры.
Удельное сопротивление — скалярная физическая величина, численно равная сопротивлению однородного цилиндрического проводника единичной длины и единичной площади сечения.
Сопротивление металлов снижается при понижении температуры; при температурах порядка нескольких кельвинов сопротивление большинства металлов и сплавов стремится или становится равным нулю (эффект сверхпроводимости). Напротив, сопротивление полупроводников и изоляторов при снижении температуры (в некотором диапазоне) растёт. Сопротивление также меняется по мере увеличения тока/напряжения, протекающего через проводник/полупроводник.
Зависимость сопротивления от материала, длины и площади поперечного сечения проводника
В металле подвижными носителями зарядов являются свободные электроны. Можно считать, что при своем хаотическом движении они ведут себя подобно молекулам газа. Поэтому в классической физике свободные электроны в металлах называют электронным газом и в первом приближении считают, что к нему применимы законы, установленные для идеального газа.
Плотность электронного газа и строение кристаллической решетки зависят от рода металла. Поэтому сопротивление проводника должно зависеть от рода его вещества. Кроме того, оно должно еще зависеть от длины проводника, площади его поперечного сечения и от температуры.
Влияние сечения проводника на его сопротивление объясняется тем, что при уменьшении сечения поток электронов в проводнике при одной и той же силе тока становится более плотным, поэтому и взаимодействие электронов с частицами вещества в проводнике становится сильнее.
Из формулы
R=\frac{\rho \cdot l}{S},
видно, что сопротивление проводника прямо пропорционально его длине и обратно пропорционально площади его поперечного сечения. Величину ρ, характеризующую зависимость сопротивления проводника от материала, из которого он сделан, и от внешних условий, называют удельным сопротивлением вещества. Удельное сопротивление различных веществ при расчетах берут из таблиц.
Величину, обратную удельному сопротивлению, называют удельной проводимостью вещества и обозначают σ.
Сопротивление тела человека
Для расчёта опасной величины силы тока, протекающего через человека при попадании его под электрическое напряжение частотой 50 Гц, сопротивление тела человека условно принимается равным 1 кОм[5]. Эта величина имеет малое отношение к реальному сопротивлению человеческого тела. В реальности сопротивление человека не является омическим, так как эта величина, во-первых, нелинейна по отношению к приложенному напряжению, во-вторых меняется во времени, в третьих, гораздо меньше у человека, который волнуется и, следовательно, потеет и т. д.
Серьёзные поражения тканей человека наблюдаются обычно при прохождении тока силой около 100 мА. Совершенно безопасным считается ток силой до 1 мА. Удельное сопротивление тела человека зависит от состояния кожных покровов. Сухая кожа обладает удельным сопротивлением порядка 10000 Ом·м, поэтому опасные токи могут быть достигнуты только при значительном напряжении. Однако при наличии сырости сопротивление тела человека резко снижается и безопасным может считаться напряжение только ниже 12 В. Удельное сопротивление крови 1 Ом·м при 50 Гц[6].
Метрологические аспекты
Приборы для измерения сопротивления
Омметр
Измерительный мост
Амперметр и вольтметр (сопротивление находится по формуле)
Средства воспроизведения сопротивления
Магазин сопротивлений — набор резисторов
Катушки электрического сопротивления
Государственный эталон сопротивления
ГЭТ 14-91 Государственный первичный эталон единицы электрического сопротивления. Институт-хранитель: ВНИИМ.
См. также
Сверхпроводимость
Закон Ома
Закон Барлоу
Удельное электрическое сопротивление
Электрическая проводимость
Отрицательное сопротивление
Внутреннее сопротивление
Импеданс
Волновое сопротивление
Активное сопротивление
Реактивное сопротивление
Сопротивление для цепей переменного тока и для переменных электромагнитных полей описывается понятиями импеданса и волнового сопротивления. Сопротивлением (резистором) также называют радиодеталь, предназначенную для введения в электрические цепи активного сопротивления.
Сопротивление (часто обозначается буквой R или r) считается, в определённых пределах, постоянной величиной для данного проводника; её можно рассчитать как
R = \frac{U}{I},
где
R — сопротивление, Ом;
U — разность электрических потенциалов (напряжение) на концах проводника, В;
I — сила тока, протекающего между концами проводника под действием разности потенциалов, А.
Единицы и размерности
Размерность электрического сопротивления в Международной системе величин: dim R = L2MT −3I −2. В Международной системе единиц (СИ), основанной на Международной системе величин, единицей сопротивления является ом (русское обозначение: Ом; международное: Ω). В системе СГС как таковой единица сопротивления не имеет специального названия, однако в её расширениях (СГСЭ, СГСМ и гауссова система единиц) используются[2]:
статом (в СГСЭ и гауссовой системе, 1 statΩ = (109 c−2) с/см = 898 755 178 736,818 Ом (точно) ≈ 8,98755·1011 Ом, равен сопротивлению проводника, через который под напряжением 1 статвольт течёт ток 1 статампер);
абом (в СГСМ, 1 abΩ = 1·10−9 Ом = 1 наноом, равен сопротивлению проводника, через который под напряжением 1 абвольт течёт ток 1 абампер).
Размерность сопротивления в СГСЭ и гауссовой системе равна TL−1 (то есть совпадает с размерностью обратной скорости, с/см), в СГСМ — LT−1 (то есть совпадает с размерностью скорости, см/с)[3].
Обратной величиной по отношению к сопротивлению является электропроводность, единицей измерения которой в системе СИ служит сименс (1 См = 1 Ом−1), в системе СГСЭ (и гауссовой) статсименс и в СГСМ — абсименс[4].
Физика явления
Высокая электропроводность металлов связана с тем, что в них имеется большое количество носителей тока — электронов проводимости, образующихся из валентных электронов атомов металла, которые не принадлежат определённому атому. Электрический ток в металле возникает под действием внешнего электрического поля, которое вызывает упорядоченное движение электронов. Движущиеся под действием поля электроны рассеиваются на неоднородностях ионной решётки (на примесях, дефектах решётки, а также нарушениях периодической структуры, связанной с тепловыми колебаниями ионов). При этом электроны теряют импульс, а энергия их движения преобразуются во внутреннюю энергию кристаллической решётки, что и приводит к нагреванию проводника при прохождении по нему электрического тока.
В других средах (полупроводниках, диэлектриках, электролитах, неполярных жидкостях, газах и т. д.) в зависимости от природы носителей заряда физическая причина сопротивления может быть иной. Линейная зависимость, выраженная законом Ома, соблюдается не во всех случаях.
Сопротивление проводника при прочих равных условиях зависит от его геометрии и от удельного электрического сопротивления материала, из которого он состоит.
Сопротивление однородного проводника постоянного сечения зависит от свойств вещества проводника, его длины, сечения и вычисляется по формуле:
R=\frac{\rho \cdot l}{S},
где ρ — удельное сопротивление вещества проводника, Ом·м, l — длина проводника, м, а S — площадь сечения, м².
Сопротивление однородного проводника также зависит от температуры.
Удельное сопротивление — скалярная физическая величина, численно равная сопротивлению однородного цилиндрического проводника единичной длины и единичной площади сечения.
Сопротивление металлов снижается при понижении температуры; при температурах порядка нескольких кельвинов сопротивление большинства металлов и сплавов стремится или становится равным нулю (эффект сверхпроводимости). Напротив, сопротивление полупроводников и изоляторов при снижении температуры (в некотором диапазоне) растёт. Сопротивление также меняется по мере увеличения тока/напряжения, протекающего через проводник/полупроводник.
Зависимость сопротивления от материала, длины и площади поперечного сечения проводника
В металле подвижными носителями зарядов являются свободные электроны. Можно считать, что при своем хаотическом движении они ведут себя подобно молекулам газа. Поэтому в классической физике свободные электроны в металлах называют электронным газом и в первом приближении считают, что к нему применимы законы, установленные для идеального газа.
Плотность электронного газа и строение кристаллической решетки зависят от рода металла. Поэтому сопротивление проводника должно зависеть от рода его вещества. Кроме того, оно должно еще зависеть от длины проводника, площади его поперечного сечения и от температуры.
Влияние сечения проводника на его сопротивление объясняется тем, что при уменьшении сечения поток электронов в проводнике при одной и той же силе тока становится более плотным, поэтому и взаимодействие электронов с частицами вещества в проводнике становится сильнее.
Из формулы
R=\frac{\rho \cdot l}{S},
видно, что сопротивление проводника прямо пропорционально его длине и обратно пропорционально площади его поперечного сечения. Величину ρ, характеризующую зависимость сопротивления проводника от материала, из которого он сделан, и от внешних условий, называют удельным сопротивлением вещества. Удельное сопротивление различных веществ при расчетах берут из таблиц.
Величину, обратную удельному сопротивлению, называют удельной проводимостью вещества и обозначают σ.
Сопротивление тела человека
Для расчёта опасной величины силы тока, протекающего через человека при попадании его под электрическое напряжение частотой 50 Гц, сопротивление тела человека условно принимается равным 1 кОм[5]. Эта величина имеет малое отношение к реальному сопротивлению человеческого тела. В реальности сопротивление человека не является омическим, так как эта величина, во-первых, нелинейна по отношению к приложенному напряжению, во-вторых меняется во времени, в третьих, гораздо меньше у человека, который волнуется и, следовательно, потеет и т. д.
Серьёзные поражения тканей человека наблюдаются обычно при прохождении тока силой около 100 мА. Совершенно безопасным считается ток силой до 1 мА. Удельное сопротивление тела человека зависит от состояния кожных покровов. Сухая кожа обладает удельным сопротивлением порядка 10000 Ом·м, поэтому опасные токи могут быть достигнуты только при значительном напряжении. Однако при наличии сырости сопротивление тела человека резко снижается и безопасным может считаться напряжение только ниже 12 В. Удельное сопротивление крови 1 Ом·м при 50 Гц[6].
Метрологические аспекты
Приборы для измерения сопротивления
Омметр
Измерительный мост
Амперметр и вольтметр (сопротивление находится по формуле)
Средства воспроизведения сопротивления
Магазин сопротивлений — набор резисторов
Катушки электрического сопротивления
Государственный эталон сопротивления
ГЭТ 14-91 Государственный первичный эталон единицы электрического сопротивления. Институт-хранитель: ВНИИМ.
См. также
Сверхпроводимость
Закон Ома
Закон Барлоу
Удельное электрическое сопротивление
Электрическая проводимость
Отрицательное сопротивление
Внутреннее сопротивление
Импеданс
Волновое сопротивление
Активное сопротивление
Реактивное сопротивление
2015-04-17 21:39:36 #
ПЕРВЫЙ ЗАКОН КИРХГОФА
Законы Кирхгофа (более корректно - правила Киргхгофа) применяются при расчете сложных (разветвленных) электрических цепей. Предлагаю рассмотреть их по очереди и начать, естественно, с первого.
Первый закон Кирхгофа
Определение и формула первого закона Кирхгофа, который гласит: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле равна нулю, иллюстрируются рисунком 1.
Здесь:
I i - ток в узле,
n - число проводников, сходящихся в узле,
токи, втекающие в узел (I1, In) считаются положительными,
вытекающие токи (I2, I3) - отрицательными.
В таком виде этот закон звучит и выглядит, наверное, очень академично, поэтому предлагаю все несколько упростить.
Нарисуем разветвленную электрическую цепь в более привычном виде (рис.2) и дадим такую формулировку:
Сумма токов втекающих в узел равна сумме токов, вытекающих из узла.
Для этого случая формула первого закона Кирхгофа примет вид: I= I1+I2+...+In, что для повседневных вычислений гораздо удобнее.
ВТОРОЙ ЗАКОН КИРХГОФА
Второй закон Кирхгофа Второй закон Кирхгофа определяет зависимость между падениями напряжений и ЭДС в замкнутых контурах и имеет следующий вид (рис.3) и определение:
алгебраическая сумма (с учетом знака) падений напряжений на всех ветвях любого замкнутого контура цепи, равна алгебраической сумме ЭДС ветвей этого контура.
При отсутствии в контуре ЭДС сумма падений напряжений равна 0.
Теперь несколько пояснений по практическому применению этого правила Кирхгофа:
поскольку, алгебраическая сумма требует учета знака следует выбрать направление обхода контура ( на рис.3 - по часовой стреклке), токи и напряжения, совпадающие с этим направлением считать положительными, иные - отрицательными. При затруднении в определении направления тока, возьмите произвольное, если в результате вычислений получите результат со знаком "-", поменяйте выбранное направление на противоположенное.
для нашего примера можно записать:
U1+U3-U2=0
U4+U5-U3=0
кроме того, руководствуясь первым правилом Кирхгофа :
Iвх - I1 - I2 = 0
I1 - I3 - I4=0
I4 - I5=0
I2 + I3 + I5 - Iвых=0,
получаем систему из 6 уравнений, полностью описывающую рассматриваемую электрическую цепь.
Законы Кирхгофа (более корректно - правила Киргхгофа) применяются при расчете сложных (разветвленных) электрических цепей. Предлагаю рассмотреть их по очереди и начать, естественно, с первого.
Первый закон Кирхгофа
Определение и формула первого закона Кирхгофа, который гласит: алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле равна нулю, иллюстрируются рисунком 1.
Здесь:
I i - ток в узле,
n - число проводников, сходящихся в узле,
токи, втекающие в узел (I1, In) считаются положительными,
вытекающие токи (I2, I3) - отрицательными.
В таком виде этот закон звучит и выглядит, наверное, очень академично, поэтому предлагаю все несколько упростить.
Нарисуем разветвленную электрическую цепь в более привычном виде (рис.2) и дадим такую формулировку:
Сумма токов втекающих в узел равна сумме токов, вытекающих из узла.
Для этого случая формула первого закона Кирхгофа примет вид: I= I1+I2+...+In, что для повседневных вычислений гораздо удобнее.
ВТОРОЙ ЗАКОН КИРХГОФА
Второй закон Кирхгофа Второй закон Кирхгофа определяет зависимость между падениями напряжений и ЭДС в замкнутых контурах и имеет следующий вид (рис.3) и определение:
алгебраическая сумма (с учетом знака) падений напряжений на всех ветвях любого замкнутого контура цепи, равна алгебраической сумме ЭДС ветвей этого контура.
При отсутствии в контуре ЭДС сумма падений напряжений равна 0.
Теперь несколько пояснений по практическому применению этого правила Кирхгофа:
поскольку, алгебраическая сумма требует учета знака следует выбрать направление обхода контура ( на рис.3 - по часовой стреклке), токи и напряжения, совпадающие с этим направлением считать положительными, иные - отрицательными. При затруднении в определении направления тока, возьмите произвольное, если в результате вычислений получите результат со знаком "-", поменяйте выбранное направление на противоположенное.
для нашего примера можно записать:
U1+U3-U2=0
U4+U5-U3=0
кроме того, руководствуясь первым правилом Кирхгофа :
Iвх - I1 - I2 = 0
I1 - I3 - I4=0
I4 - I5=0
I2 + I3 + I5 - Iвых=0,
получаем систему из 6 уравнений, полностью описывающую рассматриваемую электрическую цепь.
2015-04-17 21:40:46 #
>билять! не та картинка.
Зачот! Тонкая однако шутка! И главное универсальная...
Можно применять в любом месте, где нельзя редактировать свои каменты.
Кони-пони, это такой способ запостить поней/онеме/демотиватор, озадачить всех, и по итогу кагбе остаться ни при чом.
Зачот! Тонкая однако шутка! И главное универсальная...
Можно применять в любом месте, где нельзя редактировать свои каменты.
Кони-пони, это такой способ запостить поней/онеме/демотиватор, озадачить всех, и по итогу кагбе остаться ни при чом.
2015-04-17 21:42:15 #
И вапсче, слющай! Вах, харощ сайт. Рикамендую! Харощ сайт. Прям для такой болван как йа или тхы, нопример!
http://eltechbook.ru/index.html
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D1%E8%EB%E0_%F2%EE%EA%E0
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9F%.. ..%D1%82%D1%8C_%D1%82%D0%BE%D0%BA%D0%B0
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%.. ..%D0%B3%D0%BE_%D1%82%D0%BE%D0%BA%D0%B0
http://eltechbook.ru/index.html
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D1%E8%EB%E0_%F2%EE%EA%E0
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9F%.. ..%D1%82%D1%8C_%D1%82%D0%BE%D0%BA%D0%B0
https://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%.. ..%D0%B3%D0%BE_%D1%82%D0%BE%D0%BA%D0%B0
2015-04-17 21:43:42 #
я реально пикчей ошибся.
У меня покемоны и всякая хрень в одной папке лежат....
+ бардак....
+ значки отображаются, а пикчи нед....
...
и вообще я это.... ну...
У меня покемоны и всякая хрень в одной папке лежат....
+ бардак....
+ значки отображаются, а пикчи нед....
...
и вообще я это.... ну...
2015-04-17 21:44:48 #
Ну да! Хорошо! Я сделал это специально, как раз с такой задумкой!
Типа "ой! а я пикчею ошипся! Ой и не причём как бы! Праститиизвините!.. гыгыгы)"
Типа "ой! а я пикчею ошипся! Ой и не причём как бы! Праститиизвините!.. гыгыгы)"
2015-04-17 21:45:42 #
И вуащпе сами виноваты. молчание-знаг согласия.
Я ж спросил, нужон покемон? Не?
Промолчали-значит с условиями согласны.
Пыщ!
Я ж спросил, нужон покемон? Не?
Промолчали-значит с условиями согласны.
Пыщ!
2015-04-17 21:59:52 #
А вот вопрос про пулю!
Этот вопрос вызвал грандиозные срачи где-то и когда-то.
ВНИМАНИЕ СВАЛКОСООТРУДНЕГИ! ВОПРОС:
1. Может ли огнестрельное оружие стрелять в космосе? Именно в вакууме?
И второй вопрос:
2.Возможен ли электрический разряд в космосе? Конкретно молния в вакууме?
Ну и третий вопрос:
3.Возможно ли эхо в вакууме? В космосе? Ну прям звук?
,..
победителю-мои любимые кеды.(всё равно им пришёл оператор)
Этот вопрос вызвал грандиозные срачи где-то и когда-то.
ВНИМАНИЕ СВАЛКОСООТРУДНЕГИ! ВОПРОС:
1. Может ли огнестрельное оружие стрелять в космосе? Именно в вакууме?
И второй вопрос:
2.Возможен ли электрический разряд в космосе? Конкретно молния в вакууме?
Ну и третий вопрос:
3.Возможно ли эхо в вакууме? В космосе? Ну прям звук?
,..
победителю-мои любимые кеды.(всё равно им пришёл оператор)
2015-04-17 22:00:28 #
ХЗ кто и мой брат басурман дампяд стоки тока на свалко! Электрошок! Общественность в напряжении!
2015-04-17 22:15:07 #
уно: Порох горит и в вакууме.
дой: в результате автоэлектронной эмиссии электроны ускоряются в вакуумном промежутке и бомбардируют поверхность анода, вызывая локальное увеличение температуры. В результате начинает выделение сорбированных газов и паров металла. Электроны, образованные на катоде и ускоренные полем, производят ударную ионизацию атомов этих газов, в результате чего развивается электронная лавина. Образовавшиеся в результате этого процесса положительно заряженные ионы двигаются в сторону катода, образуя пространственный заряд и локально увеличивая электрическое поле вблизи катода, что в свою очередь увеличивает автоэлектронную эмиссию. Одновременно появляются ионно-электронная эмиссия и катодное распыление. В итоге сильно увеличивается концентрация газов и паров металлов в промежутке между электродами, в которых уже развивается искровой или дуговой разряды.
трей: это очень дорогостоящий процесс - нужно закачать специальный антивакуумный воздух с присадками для создания как бы подвакуумного расширения сужающейся массы звука в объеме и затем найти спонсоров. а если воздуха совсем нет, то нет.
впжрочем про вакуумноэ эхо в тжвиордых телах спето целоэ инструменталко нопремер http://online-song.net/?song=%D5%E5%E2%E8-%EC%E5%F2%E0%EB%EB+%FD%F5%EE
при скачевани вирус в подарог если чшто
дой: в результате автоэлектронной эмиссии электроны ускоряются в вакуумном промежутке и бомбардируют поверхность анода, вызывая локальное увеличение температуры. В результате начинает выделение сорбированных газов и паров металла. Электроны, образованные на катоде и ускоренные полем, производят ударную ионизацию атомов этих газов, в результате чего развивается электронная лавина. Образовавшиеся в результате этого процесса положительно заряженные ионы двигаются в сторону катода, образуя пространственный заряд и локально увеличивая электрическое поле вблизи катода, что в свою очередь увеличивает автоэлектронную эмиссию. Одновременно появляются ионно-электронная эмиссия и катодное распыление. В итоге сильно увеличивается концентрация газов и паров металлов в промежутке между электродами, в которых уже развивается искровой или дуговой разряды.
трей: это очень дорогостоящий процесс - нужно закачать специальный антивакуумный воздух с присадками для создания как бы подвакуумного расширения сужающейся массы звука в объеме и затем найти спонсоров. а если воздуха совсем нет, то нет.
впжрочем про вакуумноэ эхо в тжвиордых телах спето целоэ инструменталко нопремер http://online-song.net/?song=%D5%E5%E2%E8-%EC%E5%F2%E0%EB%EB+%FD%F5%EE
при скачевани вирус в подарог если чшто
2015-04-17 22:16:51 #
трей: впрочем нед. джля звка нужна некотороэ среда, а в вкаууме кони сферические, а капкан не пропан-бутан
2015-04-17 22:20:22 #
ППО, он всё правильно сказалый. Стрелять - легко. Молнии метать - оче сложно (нужно сильно больше мегавольтов и мегаваттов). Звуки испускать - ну разве только одновременно с испусканием газов, вызывающих превращением вакуума в невакуум.
![[1]](https://svalko.org/data/2008_12_05_23_06_344103_1.gif){kind=link}
2015-04-17 22:30:14 #
Ток-это струя.
Струя-это вода.
Вода-это река.
Река-это жизнь.
Вывод: завтра суббота. А не ёбнуть ли пивка?
Струя-это вода.
Вода-это река.
Река-это жизнь.
Вывод: завтра суббота. А не ёбнуть ли пивка?
[0][1][2]